Brug Thévenins sætning til at bestemme 
.
Løsning
For at finde Thévenin-ækvivalenten bryder vi kredsløbet ved 
indlæses som vist nedenfor.
Så vores mål er at finde et ækvivalent kredsløb, der kun indeholder en uafhængig spændingskilde i serie med en modstand som vist i fig. (1-26-3) på en sådan måde, at strømspændingsforholdet ved belastningen ikke ændres.
Nu skal vi finde 
og 
. er lig med den åbne kredsløbsspænding 
vist i fig. (1-26-2). Strømmen for 
modstand er nul, fordi en af dens terminaler ikke er forbundet til noget element; derfor kan strøm ikke passere igennem den. Da strømmen af modstand er nul, er 
spændingskilde, 
og 
modstande danner et spændingsdelerkredsløb, og spændingen over -modstanden kan bestemmes af spændingsudviklingsreglen. Vær venligst ikke, at vi er i stand til at bruge spændingsudviklingsreglen her bare fordi strømmen til modstanden er nul. Du kan spørge, at der ikke er nogen grund til at bevise, at strømmen til modstanden er nul i det originale kredsløb vist i fig. (1-26-1). Det er korrekt. Vi beregner dog for kredsløbet vist i fig. (1-26-1), og dette er et andet kredsløb. Thévenin-sætningen garanterer, at 
, det siger ikke, at er spændingen over belastningen i det originale kredsløb.
Da strømmen af modstanden er nul:
Nu skal vi finde . En nem måde at finde til kredsløb uden afhængige kilder er at slukke for uafhængige kilder og finde den tilsvarende modstand set fra havnen. Husk at spændingskilder skal erstattes med kortslutning og strømkilder med åbne kredsløb. Her er der kun en spændingskilde, der skal erstattes af kortslutning som vist i fig. (1-26-4).
Det er trivielt at se, at 
og 
modstande er forbundet parallelt og kablet derefter i serie til modstanden. Derfor
.
Nu hvor og findes , kan vi bruge det Thévenin-ækvivalente kredsløb afbildet i fig. (1-26-3) til at beregne i det originale kredsløb vist i fig. (1-26-1). Spændingsudviklingsreglen kan bruges her til at finde . Vi har,
.